|
|
Большая Советская Энциклопедия (цитаты)
|
|
|
|
|
Газовый лазер | Газовый лазер (далее Г) лазер с газообразной активной средой. Трубка с активным газом помещается в оптический резонатор, состоящий в простейшем случае из двух параллельных зеркал. Одно из них является полупрозрачным.
Испущенная в каком-либо месте трубки световая волна при распространении ее через газ усиливается за счет актов вынужденного испускания, порождающих лавину фотонов. Дойдя до полупрозрачного зеркала, волна частично проходит через него. Эта часть световой энергии излучается Г вовне. Другая же часть отражается от зеркала и дает начало новой лавине фотонов. Все фотоны идентичны по частоте, фазе и направлению распространения. Благодаря этому излучение лазера может обладать чрезвычайно большой монохроматичностью, мощностью и резкой направленностью (см. Лазер, Квантовая электроника).
Первый Г был создан в США в 1960 А. Джаваном. Существующие Г работают в очень широком диапазоне длин волн — от ультрафиолетового излучения до далекого инфракрасного излучения — как в импульсном, так и в непрерывном режиме. В табл. приведены некоторые данные о наиболее распространенных Г непрерывного действия.
Из Г, работающих только в импульсном режиме, наибольший интерес представляют лазеры ультрафиолетового диапазона на ионах (l = 0,2358 мкм и l = 0,3328 мкм) и на молекулах 2 (l = 0,3371 мкм). лазер обладает большой импульсной мощностью.
В излучении Г наиболее отчетливо проявляются характерные свойства лазерного излучения — высокая направленность и монохроматичность. Существенным достоинством является их способность работать в непрерывном режиме. Применение новых методов возбуждения (см. ниже) и переход к более высоким давлениям газа могут резко увеличить мощность Г С помощью Г возможно дальнейшее освоение далекого инфракрасного диапазона, диапазонов ультрафиолетового и рентгеновского излучений. Открываются новые области применения Г, например в космических исследованиях.
Особенности газов как лазерных материалов. По сравнению с твердыми телами и жидкостями газы обладают существенно меньшей плотностью и более высокой однородностью. Поэтому световой луч в газе практически не искажается, не рассеивается и не испытывает потерь энергии. В таких лазерах сравнительно просто возбудить только один тип электромагнитных волн (одну моду). В результате направленность лазерного излучения резко увеличивается, достигая предела, обусловленного дифракцией света. Расходимость светового луча Г в области видимого света составляет 10-5 — 10-4 рад, а в инфракрасной области 10-4 — 10-3 рад.
В отличие от твердых тел и жидкостей, составляющие газ частицы ( молекулы или ионы) взаимодействуют друг с другом только при соударениях в процессе теплового движения. Это взаимодействие слабо влияет на расположение уровней энергии частиц. Поэтому энергетический спектр газа соответствует уровням энергии отдельных частиц. Спектральные линии, соответствующие переходам частиц с одного уровня энергии на другой, в газе уширены незначительно. Узость спектральных линий в газе приводит к тому, что в линию попадает мало мод резонатора.
Так как газ практически не влияет на распространение излучения в резонаторе, стабильность частоты излучения Г зависит главным образом от неподвижности зеркал и всей конструкции резонатора. Это приводит к чрезвычайно высокой стабильности частоты излучения Г Частота w излучения Г воспроизводится с точностью до 10-11, а относительная стабильность частоты
Малая плотность газов препятствует получению высокой концентрации возбужденных частиц. Поэтому плотность генерируемой энергии у Г существенно ниже, чем у твердотельных лазеров.
Создание активной газовой среды в газоразрядных лазерах. Активной средой Г является совокупность возбужденных частиц газа ( молекул, ионов), обладающих инверсией населенностей. Это означает, что число частиц, "населяющих" более высокие уровни энергии, больше, чем число частиц, находящихся на более низких энергетических уровнях. В обычных условиях теплового равновесия имеет место обратная картина — населенность низших уровней больше, чем более высоких (см. Больцмана статистика). В случае инверсии населенностей акты вынужденного испускания фотонов с энергией hn = Ев - Ен, сопровождающие вынужденный переход частиц с верхнего уровня Ев на нижний Ен, преобладают над актами поглощения этих фотонов. В результате этого активный газ может генерировать электромагнитное излучение частоты
или с длиной волны
Одна из особенностей газа (или смеси газов) — многообразие физических процессов, приводящих к его возбуждению и созданию в нем инверсии населенностей. Возбуждение активной среды излучением газоразрядных ламп, нашедшее широкое применение в твердотельных и жидкостных лазерах, мало эффективно для получения инверсии населенностей в Г, т. к. газы обладают узкими линиями поглощения, а лампы излучают свет в широком интервале длин волн. В результате может быть использована только ничтожная часть мощности источника накачки (кпд мал). В подавляющем большинстве Г инверсия населенностей создается в электрическом разряде (газоразрядные лазеры). Электроны, образующиеся в разряде, при столкновениях с частицами газа (электронный удар) возбуждают их, переводя на более высокие уровни энергии. Если время жизни частиц на верхнем уровне энергии больше, чем на нижнем, то в газе создается устойчивая инверсия населенностей. Возбуждение и молекул электронным ударом является наиболее разработанным методом получения инверсии населенностей в газах. Метод электронного удара применим для возбуждения Г как в непрерывном, так и в импульсном режимах.
Возбуждение электронным ударом удачно сочетается с др. механизмом возбуждения — передачей энергии, необходимой для возбуждения частиц одного сорта от частиц др. сорта при неупругих соударениях (резонансная передача возбуждения). Такая передача весьма эффективна при совпадении уровней энергии у частиц разного сорта (рис. 1).
В этих случаях создание активной среды происходит в два этапа: сначала электроны возбуждают частицы вспомогательного газа, затем эти частицы в процессе неупругих соударений с частицами рабочего газа передают им энергию. В результате этого населяется верхний лазерный уровень. Чтобы хорошо накапливалась энергия, верхний уровень энергии вспомогательного газа должен обладать большим собственным временем жизни. Именно по такой схеме осуществляется инверсия населенностей в лазере.
лазер (А. Джаван, США, 1960). В лазере рабочим веществом являются нейтральные . Не служат для передачи энергии возбуждения. В электрическом разряде часть переходит с основного уровня e1 на возбужденный верхний уровень энергии E3. Но в чистом время жизни на уровне E3 мало, быстро "соскакивают" с него на уровни E1 и E2, что препятствует созданию достаточно высокой инверсии населенностей для пары уровней E2 и E3. Примесь Не существенно меняет ситуацию. Первый возбужденный уровень Не совпадает с верхним уровнем E3 Поэтому при столкновении возбужденных электронным ударом Не с невозбужденными (с энергией E1) происходит передача возбуждения, в результате которой будут возбуждены, а Не вернутся в основное состояние. При достаточно большом количестве Не можно добиться преимущественного заселения уровня Этому же способствует опустошение уровня E2 происходящее при соударениях со стенками газоразрядной трубки. Для эффективного опустошения уровня E2 диаметр трубки должен быть достаточно мал. Однако малый диаметр трубки ограничивает количество и, следовательно, мощность генерации, Оптимальным, с точки зрения максимальной мощности генерации, является диаметр около 7 мм. Т. о., в результате специального подбора количеств (парциальных давлений) и Не и при правильном выборе диаметра газоразрядной трубки устанавливается стационарная инверсия населенностей уровней энергии E2 и E3
неона E2 и E3. Уровни обладают сложной структурой, т. е. состоят из множества подуровней. В результате лазер может работать на 30 длинах волн в области видимого света и инфракрасного излучения. Зеркала оптического резонатора имеют многослойные диэлектрические покрытия. Это позволяет создать необходимый коэффициент отражения для заданной длины волны и возбудить тем самым в Г генерацию на требуемой частоте.
Основной конструктивный элемент лазера — газоразрядная трубка (обычно из кварца). Давление газа в разряде 1 мм рт. ст., причем количество Не обычно в 10 раз больше, чем . На рис. 2 приведена конструкция лазера, разработанная для применения в открытом космосе. Разрядная трубка с внутренним диаметром 1,5 мм из корундовой керамики помещена между полупрозрачным зеркалом и отражающей призмой, смонтированными на жесткой бериллиевой трубе (цилиндре). Разряд осуществляется на постоянном токе (8 ма, 1000 в) в двух секциях (каждая длиной 127 мм) с общим центральным катодом. Холодный оксиднотанталовый катод (диаметром 48 мм и длиной 51 мм) разделен на 2 половины диэлектрической прокладкой, обеспечивающей более однородное распределение тока по поверхности катода. Вакуумные сильфоны из нержавеющей стали, являющиеся анодами, образуют подвижное соединение каждой трубки с держателями зеркала и призмы. Кожух завершен с левого конца выходным окном. Лазер рассчитан на работу в космосе в течение 10 000 ч.
Мощность излучения лазеров может достигать десятых долей вт, кпд не превышает 0,01%, но высокая монохроматичность и направленность излучения, простота в обращении и надежность конструкции обусловили их широкое применение. Красный лазер (l = 0,6328 мкм) используется при юстировочных и нивелировочных работах (шахтные работы, кораблестроение, строительство больших сооружений). лазер широко применяется в оптической связи и локации, в голографии и в квантовых гироскопах.
Лазер на углекислом газе (К. Пател, США, Ф. Легей, Н. Легей-Соммер, 1964). Молекулы, в отличие от имеют не только электронные, но и т. н. колебательные уровни энергии, обусловленные колебаниями составляющих молекулу, относительно положений равновесия (см. Молекула). Переходы между колебательными уровнями энергии соответствуют инфракрасному излучению. Лазеры, в которых используются эти переходы, называются молекулярными. Из числа молекулярных лазеров особенно интересен лазер, в котором используются колебательные уровни молекулы СО2, между которыми создается инверсия населенностей (СО2-лазер).
В газоразрядных 2 -лазерах инверсия населенностей также достигается возбуждением молекул электронным ударом и резонансной передачей возбуждения. Для передачи энергии возбуждения служат молекулы 2, возбуждаемые, в свою очередь, электронным ударом. Обычно в условиях тлеющего разряда около 90% молекул переходит в возбужденное состояние, время жизни которого очень велико. Молекулярный хорошо аккумулирует энергию возбуждения и легко передает ее молекулам 2 в процессе неупругих соударений. Высокая инверсия населенностей достигается при добавлении в разрядную смесь Не, который, во-первых, облегчает условия возникновения разряда и, во-вторых, в силу своей высокой теплопроводности охлаждает разряд и способствует опустошению нижних лазерных уровней молекулы 2. Эффективное возбуждение СО2-лазеров может быть достигнуто или газодинамическими методами.
Тонкая структура колебательных уровней молекулы 02 позволяет изменять длину волны (перестраивать лазер) скачками через 30—50 Ггц в интервале длин волн от 9,4 до 10,6 мкм.
СО2-лазеры обладают высокой мощностью (наибольшая мощность лазерного излучения в непрерывном режиме) и высоким кпд. При возбуждении молекул 2 электронным ударом и длине газоразрядной трубы 200 м СО2-лазер излучает мощность 9 квт. Существуют компактные конструкции с выходной мощностью в 1 квт. Кроме высокой выходной мощности, СО2-лазеры обладают большим кпд, достигающим 15—20% (возможно достижение кпд 40%). СО2-лазеры могут принципиально эффективно работать и в импульсном режиме. Перечисленные особенности 2-лазеров обусловливают многообразие их применения: технологические процессы (резание, сварка), локация и связь (атмосфера прозрачна для волн с l = 10 мкм), физические исследования, связанные с получением и изучением высокотемпературной плазмы (высокая мощность излучения), исследование материалов и т. д.
Газоразрядные трубки СО2-лазеров имеют диаметр от 2 до 10 см, длина их может быть очень большой (рис. 3). Обычно применяются секционные (модульные) конструкции с током разряда до нескольких а при напряжениях до 10 кв на секцию. Т. к. мощность СО2-лазеров непрерывного действия достигает очень высоких значений, серьезной проблемой является изготовление достаточно долговечных зеркал хорошего оптического качества. Применяются покрытые сапфировые или металлические зеркала. Вывод излучения зачастую производится через отверстия в зеркалах. В качестве полупрозрачных выходных зеркал применяются пластины из высокоомного арсенида и т. п.
В электрическом разряде СО2-лазеров имеют место нежелательные эффекты, разрушающие инверсию населенностей, — разогрев газа и диссоциация его молекул. Для их устранения газовая смесь непрерывно "прогоняется" через разрядные трубы лазеров. Так происходит обновление активной среды. Для получения больших мощностей (несколько квт) в непрерывном режиме газ прогоняют через трубку с большой скоростью и разряд происходит в сверхзвуковом потоке. Для того чтобы избежать потерь дорогостоящего Не, газовая смесь циркулирует по замкнутому контуру. Возбуждение электронным ударом производится либо в резонаторе, либо непосредственно перед поступлением смеси в резонатор. В лучших приборах практически все молекулы 2, влетающие в резонатор, уже возбуждены и за время пролета через резонатор отдают энергию возбуждения в виде кванта излучения.
Ионные лазеры (У. Бриджес, США, 1964). В ионных лазерах инверсия населенностей создается между электронными уровнями энергии ионизированных инертных газов и паров металлов. Инверсия населенностей достигается выбором пары уровней, для которой нижний лазерный уровень обладает меньшим, а верхний — большим временами жизни. Необходимость создания большого количества ионов приводит к тому, что плотность тока газового разряда в ионных лазерах достигает десятков тысяч а/см2 Электрический разряд осуществляется в тонких капиллярах диаметром до 5 мм. При больших плотностях тока газ увлекается током от анода к катоду. Для компенсации этого эффекта анодная и катодная области разрядной трубки соединяются дополнительной длинной трубкой малого диаметра, обеспечивающей обратное движение газа.
Ввиду высокой плотности тока для изготовления газоразрядных трубок ионных лазеров применяются металлокерамические конструкции или трубки из бериллиевой керамики, обладающие высокой теплопроводностью. Кпд ионных лазеров не превышает 0,01%. В области видимого света сравнительно высокой мощностью в непрерывном режиме обладают лазеры. ионный лазер генерирует излучение с l = 0,5145 мкм (зеленый луч) мощностью до нескольких десятков вт. Он применяется в технологии обработки твердых материалов, при физических исследованиях, в оптических линиях связи, при оптической локации искусственных спутников Земли.
Ионный лазер на смеси ионов и криптона обладает способностью перестраиваться по длине волны (сменой зеркал) во всем видимом диапазоне. Он излучает мощность до 0,1 вт на волнах 0,4880 мкм (синий), 0,5145 мкм (зеленый), 0,5682 мкм (желтый) и 0,6471 мкм (красный луч).
Весьма перспективен лазер на парах работающий в непрерывном режиме в синей (0,4416 мкм) и ультрафиолетовой (0,3250 мкм) областях спектра и обладающий высокой монохроматичностью. Пары образуются в испарителе, расположенном около анода (рис. 4). Они сильно разбавлены Не. Равномерное распределение в газоразрядной трубке и подбор его концентрации достигаются увлечением паров ионами Не от анода к катоду. Плотность паров определяется температурой подогревателя. В охладителе около катода конденсируется. Трубка диаметром 2,5 мм и длиной 140 см при давлении Не 4,5 мм рт. ст., температуре подогревателя 250 °С, токе разряда 0,12 а и напряжении 4 кв позволяет получить мощность 0,1 вт в синей и 0,004 вт в ультрафиолетовой областях спектра. лазер применяется в оптических исследованиях (см. Нелинейная оптика), океанографии, а также фотобиологии и фотохимии.
Газодинамические лазеры (В. К. Конюхов и А. М. Прохоров, СССР, 1966). Характерной особенностью газов является возможность создания быстрых потоков газовых масс. Если предварительно сильно нагретый газ внезапно расширяется, например при протекании со сверхзвуковой скоростью через сопло, то его температура резко падает. При внезапном снижении температуры молекулярного газа колебательные уровни энергии молекул могут оказаться возбужденными (газодинамическое возбуждение). Существует СО2-лазер с газодинамическим возбуждением. При газодинамическом возбуждении тепловая энергия непосредственно преобразуется в энергию электромагнитного излучения. Мощность излучения газодинамических лазеров, работающих в непрерывном режиме, достигает 100 квт.
лазеры. Инверсия населенностей в некоторых газах может быть создана в результате реакций, при; которых образуются возбужденные радикалы или молекулы. Газовая среда удобна для возбуждения, т. к. реагирующие вещества легко и быстро перемешиваются и легко транспортируются. лазеры интересны тем, что в них происходит прямое преобразование энергии в энергию электромагнитного излучения. Примером возбуждения может служить возбуждение при цепной реакции соединения с дейтерием, в результате которой получается возбужденный дейтерид DF, передающий в дальнейшем энергию своего возбуждения молекулам 2. Удаление продуктов реакции обеспечивает непрерывный характер работы этих лазеров.
К лазерам примыкают Г, в которых инверсия населенностей достигается с помощью реакций фотодиссоциации (распада молекул под действием света). Это быстропротекающие реакции, в ходе которых возникают возбужденные радикалы или Существует лазер на фотодиссоциации молекулы з (С. Г. Раутиан, И. И. Собельман, СССР). Диссоциация происходит под действием излучения лампы-вспышки. Осколком реакции является возбужденный ион +
| Лазер< | Длина волны,мкм< | Мощность, вт< |
|
0,3250
|
несколько тысячных долей
|
|
0,4416
|
десятые доли
|
|
0,4880
|
единицы
|
|
0,5145
|
десятки
|
Криптоновый
|
0,5682
|
единицы
|
|
0,6328
|
десятые доли
|
|
1,1523
|
сотые доли
|
|
2,0261
|
сотые доли
|
|
3,3912
|
сотые доли
|
СО-лазер
|
5,6-5,9
|
сотни
|
СО2-лазер
|
9,4-10,6
|
дес. тысяч
|
Лазер на молекулах
|
337
|
тысячные доли
|
Лит.: Квантовая электроника, М., 1969; Беннет В., Газовые лазеры, пер. с англ., М., 1964; Блум А., Газовые лазеры, "Тр. института инженеров по электронике и радиоэлектронике", 1966, т. 54, № 10; Пател К., Мощные лазеры на двуокиси "Успехи физических наук", 1969, т. 97, в. 4; Аллен Л., Джонс Д., Основы физики газовых лазеров, пер. с англ., М., 1970.
Н. В. Карлов.
|
Для поиска, наберите искомое слово (или его часть) в поле поиска
|
|
 |
 |
 |
|
