|
|
Большая Советская Энциклопедия (цитаты)
|
|
|
|
|
Полосы равного наклона | Полосы равного наклона (далее П), система чередующихся светлых и темных полос, наблюдаемая при освещении прозрачного слоя постоянной толщины (плоскопараллельной пластинки) расходящимся или сходящимся пучком монохроматического света либо непараллельным пучком лучей более сложного строения, причем каждая полоса проходит через те точки слоя, на которые лучи света падают под одним и тем же углом j (под одинаковым наклоном, откуда название "П "). П часто относят к эффектам оптики тонких слоев, хотя они возникают и в пластинках сравнительно немалой толщины. Появление П обусловлено интерференцией света, отраженного от передней и задней границ пластинки (П в отраженном свете), либо света, прошедшего через пластинку без отражения, со светом, дважды отраженным поверхностями пластинки (П в проходящем свете). Если отражения коэффициенты r границ слоя (пластины) велики, то П могут быть очень резки. Интерференция становится возможной вследствие когерентности лучей, проходящих различные пути и приобретающих вследствие этого разность хода. В результате интерференции максимум или минимум освещенности в отраженном свете (соответственно светлая или темная полоса) будет наблюдаться (рис.) при условии, что разность хода между двумя когерентными пучками лучей равна целому или полуцелому числу длин волн, т. е.
2nhcosy + l/2 = k l/2
(n — преломления показатель вещества пластинки; h — ее толщина; l — длина волны света; y — угол преломления лучей; k — целое число, четное значение которого соответствует максимумам, а нечетное — минимумам освещенности). Дополнительный член l/2 в выражении для разности хода учитывает сдвиг фаз при отражении от оптически более плотной среды (см. Отражение света). Поскольку угол преломления y однозначно связан с углом падения j, все лучи с одинаковым j приобретают одну и ту же разность хода. Т. о., интерференционные максимумы и минимумы возникают в направлениях одинакового наклона отраженных лучей.
Поскольку приобретающие одинаковую разность хода лучи (например, возникающие при расщеплении лучей , 1) идут от пластинки параллельно, П, образующиеся при "пересечении" этих лучей, локализованы в бесконечности и для их наблюдения нужно собрать интерферирующие лучи с помощью линзы на экран или фотопластинку (или аккомодировать глаз на бесконечность, см. Аккомодация глаза). П можно наблюдать при сколь угодно протяженном источнике света. Для сходящихся и расходящихся освещающих пучков П в фокальной плоскости собирающей линзы L — окружности или эллипсы. Изменение длины волны падающего света на Dl вызывает смещение П, легко регистрируемое при значит. h и r. Этим широко пользуются в спектральных исследованиях с помощью интерферометров Фабри — Перо, Жамена и др. (см. Интерферометр); в спектральных приборах П служат для изучения сложного строения спектральных линий. Для наблюдения П при больших h нужно предварительно выделить из облучающего света небольшой спектральный интервал (монохроматизировать свет), иначе П для разных (налагаются друг на друга и интерференционная картина становится ненаблюдаемой. П используют также для особо точного контроля плоско-параллельности прозрачных пластинок (особенно стеклянных).
Лит.: Ландсберг Г. С., Оптика, 4 изд., М., 1957 (Общий курс физики, т. 3), Н. И., Волновая оптика, М., 1971; Борн М., Вольф Э., Основы оптики, пер. с англ., 2 изд., М., 1973; Просветление оптики, под ред. И. В. Гребенщикова, М.—Л., 1946; Шишловский А. А., Прикладная физическая оптика, М., 1961.
Л. Н. Капорский.
|
Для поиска, наберите искомое слово (или его часть) в поле поиска
|
|
 |
 |
 |
|
