Большая Советская Энциклопедия (цитаты)

Квантовый усилитель

Квантовый усилитель (далее К) устройство для усиления электромагнитных волн за счет вынужденного излучения возбужденных молекул или ионов. Эффект усиления в К связан с изменением энергии внутриатомных (связанных) электронов, движение которых описывается квантовой механикой. Поэтому, в отличие, например, от ламповых усилителей, в которых используются потоки свободных электронов, движение которых хорошо описывается классической механикой, эти усилители получили название квантовых (см. Квантовая электроника).

  Т. к. кроме вынужденных квантовых переходов возбужденных в состояние с меньшей энергией возможны их самопроизвольные (спонтанные) переходы, в результате которых излучаются волны, имеющие случайные амплитуду, фазу и поляризацию, то они добавляются к усиливаемой волне в виде шумов. Спонтанное излучение является единственным, принципиально неустранимым источником шумов К Мощность спонтанного излучения очень мала в радиодиапазоне и резко растет при переходе к оптическому диапазону. В связи с этим К радиодиапазона (мазеры) отличаются исключительно низким уровнем собственных шумов (в них отсутствуют шумы, связанные с неравномерностью электронного потока, неизбежные в радиолампах (см. Дробовой шум); кроме того, К радиодиапазона работают при температурах, близких к абсолютному нулю, и шумы, связанные с тепловым движением электронов в цепях усилителя, очень малы). Благодаря чрезвычайно низкому уровню шумов чувствительность К, т. е. способность усиливать очень слабые сигналы, велика. К применяются в качестве входных ступеней в самых высокочувствительных радиоприемных устройствах в диапазоне длин волн от 4 мм до 50 см. К радиодиапазона значительно увеличили дальность действия космических линий связи с межпланетными станциями, планетных радиолокаторов и радиотелескопов.

  В оптическом диапазоне К широко используются как усилители мощности лазерного излучения. К света имеют много общего по принципу действия и конструкции с квантовыми генераторами света (см. Лазер).

  Вынужденный переход из состояния с энергией E2 в состояние с меньшей энергией E1 сопровождающийся испусканием кванта электромагнитной энергии E2 - E1 = hn (n— частота вынуждающей и испускаемой волн, h — Планка постоянная), приводит к усилению колебаний. Усиление, создаваемое одним очень мало. Но если колебание частоты n распространяется в веществе, содержащем большое число одинаковых возбужденных находящихся на уровне E2, то усиление может стать достаточно большим. же, находящиеся на нижнем уровне E1, в результате вынужденного поглощения, наоборот, ослабляют волну. В результате вещество будет ослаблять или усиливать волну в зависимости от того, каких в ней больше, невозбужденных или возбужденных, или, как говорят, какой из уровней энергии более населен
  Если вещество находится в состоянии равновесия термодинамического, то распределение частиц по уровням энергии определяется его температурой, причем уровень с меньшей энергией более населен, чем уровень с большей энергией (рис. 1; см. также Больцмана статистика). Такое вещество всегда поглощает электромагнитные волны. Вещество начинает усиливать — становится активным, лишь тогда, когда равновесие нарушается и возбужденных становится больше, чем невозбужденных (инверсия населенностей). Чем больше число на верхнем уровне превышает число находящихся на нижнем уровне, т. е. чем больше инверсная разность населенности Dи = 21, тем эффективней усиление.

  Однако инверсное состояние вещества не может существовать сколь угодно долго. После прекращения внешнего воздействия в результате теплового движения частиц и взаимодействия между ними через некоторое время снова устанавливается равновесное распределение населенностей уровней (рис. 1). Этот процесс (релаксация) происходит и во время действия внешнего возмущения, стремясь восстановить тепловое равновесие в веществе. Поэтому внешнее воздействие должно быть достаточно сильным, чтобы привести вещество в состояние с инверсией населенностей и не должно быть однократным.

  Существуют различные методы создания активной среды. Для К наиболее удобным оказался метод, основанный на использовании 3 уровней энергии, предложенный Н. Г. Басовым и А. М. Прохоровым. Частицы ( молекулы или ионы), в энергетическом спектре которых есть 3 уровня энергии E1, E2, E3 (рис. 2), подвергаются воздействию сильного электромагнитного излучения (накачки). Частота этого излучения n соответствует частоте перехода между нижним E1 и верхним E3 уровнями (hn = E3 - E1).

  Интенсивность накачки должна быть достаточно велика, чтобы переходы E1 ® E3 происходили гораздо чаще, чем обратные релаксационные переходы. В этом случае населенности уровней E1 и E3 выравниваются. При этом для одной из пар уровней E1 и E2 или E2 и E3 будет иметь место инверсия населенности. Инверсия населенностей образуется для пары уровней с более медленной релаксацией и с меньшей разностью энергии.

  С понижением температуры Т увеличивается как равновесная разность населенностей D уровней (рис. 1), так и инверсная разность населенностей Dи (рис. 2). Кроме того, понижение температуры сильно замедляет релаксацию и тем самым снижает требуемую мощность накачки. Поэтому инверсию населенностей, достаточную для создания эффективных К радиодиапазона, удается получить при охлаждении вещества до температуры кипения (4,2 К). Существуют конструкции К, которые могут работать при температурах до 77 К (точка кипения и даже 190 К, но они менее эффективны.

  Наиболее подходящим материалом для К радиодиапазона оказались диамагнитные с небольшой примесью парамагнитных ионов. Обычно применяются рубин (23 с примесью ионов 3+), рутил (2 с примесью ионов 3+ и 3+), изумруд (32(3) 6 с примесью окиси 23). Для К необходимы объемом в несколько см3, выращенные искусственно из очень чистых материалов со строго дозированной примесью парамагнитных ионов.

  В отсутствии внешних полей моменты ионов ориентированы хаотически. В постоянном поле момент может располагаться только под несколькими определенными углами к полю , энергия иона в этих положениях различна (см. Зеемана эффект).

  Образуется ряд уровней энергии ( подуровни), расстояние между которыми зависит от величины постоянного поля . Число подуровней определяется спином иона (рис. 3). Разность энергии между ними при обычных полях соответствует радиодиапазону и может быть легко изменена изменением поля. Такое вещество может усиливать радиоволны нужной частоты.

  Основная характеристика всякого усилителя электрических колебаний — его коэффициент усиления К, показывающий, во сколько раз амплитуда колебаний на выходе усилителя больше амплитуды на входе. Чем больше путь, который волна проходит в активном веществе, тем больше коэффициент усиления К В рубина волна, распространяясь на расстояние, равное ее длине l, увеличивает свою амплитуду незначительно. Т. о., для получения достаточного усиления необходимы монокристаллы больших размеров, выращивание которых связано с серьезными трудностями. Для К с коэффициентом усиления 10 потребовались бы (а, следовательно, и длиной в несколько м. Такой усилитель был бы очень громоздким и дорогим.

  Усиление можно увеличить, заставив волну многократно проходить через активное вещество. Для этого активное вещество помещают в объемный резонатор (полость, ограниченную металлическими стенками). Волна, попавшая из антенны в резонатор через отверстие в его стенке (отверстие связи), многократно отражается от стенок резонатора и длительно взаимодействует с активным веществом (рис. 4). Усиление будет эффективным, если при каждом отражении от стенки фаза отраженной волны совпадает с фазой падающей волны. Это условие выполняется при определенных размерах резонатора, т. е. резонатор гак же, как и само вещество, должен быть настроен на частоту усиливаемой волны. При каждом отражении от стенки с отверстием часть электромагнитной энергии излучается наружу в виде усиленного сигнала. Для разделения входа и выхода резонаторного К применяется циркулятор (рис. 5). Такой К называется отражательным.

  Для получения оптимальных характеристик К необходимо подобрать размер отверстия связи, так как, кроме требуемого коэффициента усиления, К должен иметь нужную полосу пропускания, которая определяет его способность усиливать сигналы, быстро меняющиеся во времени. Чем быстрее во времени меняется сигнал, тем больший частотный интервал он занимает (см., например, Модуляция колебаний). Если полоса пропускания усилителя Dn меньше полосы частот, занимаемой сигналом, то произойдет сглаживание быстрых изменений сигнала в усилителе.

  Т. о., введение резонатора в конструкцию К с одной стороны увеличивает его коэффициент усиления, а с другой — во столько же раз уменьшает его полосу пропускания. Последнее значительно сужает область применения усилителя. Однорезонаторные К не получили широкого распространения из-за невозможности обеспечить одновременно большой коэффициент усиления и широкую полосу пропускания. Оказалось, что можно сохранить широкую полосу пропускания при большом коэффициенте усиления, применив несколько резонаторов. Существует два типа многорезонаторных К — усилители отражательного типа с циркулятором (рис. 6) и усилители проходного типа (рис. 7). В проходных К волна распространяется вдоль цепочки резонаторов, заполненных активным веществом. В каждом резонаторе при значительной полосе пропускания усиление невелико, но полное усиление всей цепочки может быть достаточно большим. Резонаторы проходного К соединены друг с другом ферритовыми невзаимными элементами. Под действием постоянного поля ферриты приобретают свойство пропускать волну, распространяющуюся в одном направлении, поглощая встречную волну. Основным недостатком многорезонаторных К является сложность перестройки частоты усилителя, так как при этом необходимо одновременно с изменением поля Н менять собственную частоту большого числа резонаторов, что технически трудно.

  Время взаимодействия волны с веществом можно увеличить, применяя вместо системы резонаторов замедляющие системы. Скорость распространения волны вдоль такой структуры во много раз меньше скорости распространения волны в радиоволноводе или в свободном пространстве. Соответственно увеличивается и усиление при прохождении волной единицы длины Существенно, что замедляющие структуры широкополосны. Это дает возможность перестраивать частоту К изменением только поля. Полоса пропускания таких усилителей, а также многорезонаторных К определяется шириной спектральной линии. К с замедляющей структурой получили название К бегущей волны. В них также применяются ферриты. Они пропускают волну, распространяющуюся вдоль замедляющей структуры в нужном направлении, и поглощают встречные, отраженные волны.

  Мощность шумов К удобно измерять, сравнивая ее с мощностью теплового излучения абсолютно черного тела. Спектр теплового излучения включает оптический и радиодиапазоны. Т. о., мощность шумов можно выражать через абсолютную температуру (см. Шумовая температура). Предельная низкая температура шума К, обусловленная спонтанным излучением для l =3 см, составляет 0,5 К. Для большинства активных веществ, используемых в К, мощность шума колеблется в пределах от 1 К до 5 К. В реальных К к этим ничтожно малым шумам добавляется гораздо более мощное тепловое излучение подводящих радиоволноводов и др. конструктивных деталей. Мощность шумов, излучаемую волноводом, можно характеризовать величиной bТ, где b — коэффициент поглощения волны, а Т — его абсолютная температура. Для уменьшения шумов необходимо охладить возможно большую часть входных деталей. Но охладить весь входной тракт до температуры жидкого невозможно. Поэтому не удается снизить шумы К с антенной до величины ниже 15—30 К. Это приблизительно в 100 раз меньше уровня шумов лучших усилителей, имевшихся до появления К

  Охлаждение К производится жидким в криостатах. Трудности, связанные со сжижением, транспортировкой и переливкой жидкого из транспортных сосудов в криостаты, ограничивают возможность применения К, осложняют и удорожают их эксплуатацию. Разработаны небольшие холодильные машины с замкнутым циклом движения охлаждающего вещества. Масса такой машины, рассчитанной на охлаждение К до 40 К, составляет 10—20 кг. Машина, рассчитанная на получение 4 К, весит более чем 200 кг и потребляет мощность в несколько квт.

 

  Лит.: Карпов Н. В., Маненков А. А., Квантовые усилители, М., 1966; Сигмен А., Мазеры, пер. с англ., М., 1966; Квантовая электроника. Маленькая энциклопедия, М., 1969; Штейншлейгер В. Б., Мисежников Г. С., Лифанов П. С., Квантовые усилители СВЧ (мазеры), М., 1971.

  А. В. Францессон.



Для поиска, наберите искомое слово (или его часть) в поле поиска


Новости 20.05.2024 15:31:32